Cloud d’electrons

El feix de partícules (protons), incorporat en paquets (un paquet conté protons 1.15 × 1011), s’accelera gràcies a camps elèctrics i modificat en la seva trajectòria a través de camps magnètics . El buit no és mai total a la cambra i les col·lisions es produeixen entre les molècules de gas residual i les partícules del feix que disminueix l’energia de les partícules i pertorba la seva trajectòria.

Les col·lisions fan que la ionització de gasos residuals que llavors alliberen electrons. A continuació, els electrons van colpejar la paret de la sala des de la qual s’extreuen altres electrons. En lloc de morir contra la paret, aquests altres electrons s’acceleren pel segon paquet carregat positivament que arriba darrere de la primera. Aquests electrons primaris adquireixen així una energia d’uns quants centenars d’electrons (200 a 500 EV) i extreure electrons secundaris quan es troben a la paret. S’observa el mateix fenomen quan arriben els paquets següents als electrons secundaris. Hi ha, doncs, una multiplicació dels electrons secundaris que formen un núvol d’electrons.

DesavantatgesModificador

El núvol d’electrons es torna molest per a alguns acceleradors (per exemple, per a SPS (sincrotró Super CERN).

De fet, sempre que un electró arribi a la paret:

  • L’extracte d’electrons del gas, de manera que la pressió augmenta en l’accelerador;
  • el negatiu Els càrrecs en l’accelerador es tornen tan grans que el feix de partícules està desestabilitzat (desviació de la trajectòria, pèrdua de partícules …);
  • L’electró transmet la seva energia a la paret i la sala s’escalfa; Si treballem a la temperatura de l’heli líquid com en els imants superconductors de la LHC (gran col·lisionador de Hadroe), el sistema criogènic ha de ser capaç de compensar aquest subministrament d’energia, en cas contrari l’element pot passar de superconductor al conductor normal i Esborrar una calor molt alta (imants SPS no són superconductors, són bobines de coure simples).

SolutoModifier

Per eliminar els electrons de núvol d, hi ha tres tècniques:

  • La inserció d’elèctrodes a la cambra de buit per capturar els electrons; El desavantatge d’aquesta tècnica és que és necessari tenir espai per als elèctrodes i és necessari treballar a potencial aplicat;
  • La coberta de l’interior de la cambra de buit d’un material capaç de limitar la producció d’electrons secundaris;
  • L’augment de la rugositat de la paret accelerador (macroscòpica o microscòpica) per atrapar tant com els possibles electrons secundaris esquinçats de la paret.

És important conèixer la taxa màxima de multiplicació dels electrons que es poden aconseguir sense interrompre una experiència d’accelerar les partícules, és a dir, el màxim sey. Sey és l’acrònim del rendiment secundari d’electrons (rendiment secundari d’electrons). El màxim sey sol ser representat pel símbol δ.

Deixa un comentari

L'adreça electrònica no es publicarà. Els camps necessaris estan marcats amb *